Cuales son los mejores magnetotermicos

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En el régimen de bajos terahercios, la frecuencia de resonancia de un conjunto de agujeros de sub-longitud de onda en una lámina semiconductora puede duplicarse o más aumentando isotérmicamente la magnitud de un campo magnético de corriente continua, aumentando la temperatura en presencia de un campo magnético de corriente continua constante, y aumentando tanto la temperatura como la magnitud del campo magnético de corriente continua.
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En este estudio se examinó numéricamente el efecto de fsc en la convección. No se sabe qué influencia tiene la presencia o ausencia del término de fsc en las distribuciones isotérmicas y los patrones de flujo. En la discusión, el efecto de fsc fue verificado con el tamaño real del imán y las propiedades térmicas.
(1)El primer término del lado derecho denota la presión. El segundo término denota la viscosidad, y el tercer término es la flotabilidad por aproximación de Boussinesq. El cuarto término corresponde al término de fb.
(2)Los términos primero a cuarto del lado derecho son los mismos que los de la Ecuación 1. El quinto término recién añadido corresponde al término de fsc. Una expresión similar se presenta en la Ref [31]. La Ec. 2 se puede organizar de la siguiente manera
(3)En el proceso de la nodimensionalización de la Ec 3, avanzamos el enfoque de Ozoe y Tagawa [5,6]. También adoptamos el método de Hellums y Churchill [48]. Como se muestra en el Apéndice A, tuvimos éxito en la adimensionalización de la Ec 3. En el agujero de un imán subperconductor solenoide, sabemos que la fuerza magnética se distribuye de manera axisimétrica. Por lo tanto, la ecuación de momento se expresó con el sistema de coordenadas cilíndricas (R, θ, Z) como se da en la Ecuación 4 a continuación. Aquí, B2 = BR2 + Bθ2 + BZ2.

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Establecer cómo la activación del neurocircuito causa comportamientos particulares requiere modular la actividad de neuronas específicas. Aquí demostramos que la estimulación genética magnetotérmica proporciona una activación cerebral profunda sin tethering suficiente para evocar el comportamiento motor en ratones despiertos. El enfoque utiliza campos magnéticos alternos para calentar nanopartículas superparamagnéticas en la membrana neuronal. Las neuronas, sensibilizadas por el calor al expresar TRPV1, se activan con la aplicación del campo magnético. La estimulación genética magnetotérmica en la corteza motora evocó la deambulación, la estimulación cerebral profunda en el estriado provocó la rotación alrededor del eje del cuerpo y la estimulación cerca de la cresta entre el estriado ventral y el dorsal provocó la congelación de la marcha. La duración del comportamiento se correlacionó estrechamente con la aplicación del campo. Este enfoque proporciona una activación genética y espacialmente dirigida, repetible y temporalmente precisa de los circuitos cerebrales profundos sin necesidad de implantar quirúrgicamente ningún dispositivo.
El reto de implementar la estimulación magnética ha sido desarrollar un transductor capaz de aprovechar la energía del campo magnético y traducirla en una señal biológica robusta con alta especificidad temporal y espacial. Los campos magnéticos sólo interactúan con los dipolos magnéticos. El dipolo magnético global de una partícula está causado por el momento magnético intrínseco de la misma, que resulta de la orientación de un gran número de espines de los iones que componen la nanopartícula. Los espines de un ferromagneto interactúan fuertemente, haciendo que su alineación paralela persista en el tiempo y creando un momento magnético permanente. En las partículas ferromagnéticas, el momento magnético está fijado a la estructura cristalina de la partícula, provocando un dipolo magnético neto de la misma, que interactúa fuertemente con los campos magnéticos externos. Sin embargo, los dipolos permanentes de las partículas individuales interactúan también en ausencia de un campo externo, lo que provoca la agregación de las partículas, haciéndolas inadecuadas para la neuroestimulación.

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Se utiliza un rayo láser escaneable para generar gradientes térmicos locales en películas delgadas ferromagnéticas metálicas (Co2FeAl) o aislantes (Y3Fe5O12). Estudiamos las corrientes locales de carga y de espín resultantes que surgen debido al efecto Nernst anómalo (ANE) y al efecto Seebeck de espín (SSE), respectivamente. En los experimentos de ANE local, detectamos el voltaje en el plano de la película fina de Co2FeAl en función de la posición del punto láser y de la magnitud y orientación del campo magnético externo. El efecto SSE local se detecta de forma similar explotando el efecto Hall de espín inverso en una capa de Pt depositada sobre el Y3Fe5O12. Nuestros hallazgos establecen la generación local de corrientes térmicas de espín y de carga, así como la obtención de imágenes de dominio de espín calórico.
Se utiliza un rayo láser escaneable para generar gradientes térmicos locales en películas delgadas ferromagnéticas metálicas (Co<sub>2</sub>FeAl) o aislantes (Y<sub>3</sub>Fe<sub>5</sub>O<sub>12</sub>). Estudiamos las corrientes locales de carga y de espín resultantes que surgen debido al efecto Nernst anómalo (ANE) y al efecto Seebeck de espín (SSE), respectivamente. En los experimentos de ANE local, detectamos el voltaje en el plano de la película fina de Co<sub>2</sub>FeAl en función de la posición del punto láser y de la magnitud y orientación del campo magnético externo. El efecto SSE local se detecta de forma similar explotando el efecto Hall de espín inverso en una capa de Pt depositada sobre el Y<sub>3</sub>Fe<sub>5</sub>O<sub>12</sub>. Nuestros hallazgos establecen la generación local de corrientes térmicas de espín y de carga, así como la obtención de imágenes de dominio de espín calórico.